Lực quán tính và lực ly tâm慣性（かんせい）力（りょく）と遠心（えんしん）力（りょく）

Kiến thức要点

• 慣性（かんせい）力（りょく）Lực quán tính

  Lực ảo xuất hiện trong hệ quy chiếu gia tốc có hướng ngược với gia tốc của hệ.

  加速（かそく）度（ど）座標（ざひょう）系（けい）で観測（かんそく）され、系（けい）の加速（かそく）度（ど）と逆向（ぎゃくむ）きに働（はたら）く見（み）かけの力（ちから）。

• 慣性（かんせい）の法則（ほうそく）Định luật quán tính

  Định luật khẳng định vật giữ nguyên trạng thái chuyển động khi không chịu hợp lực.

  力（ちから）を受（う）けない物体（ぶったい）は静止（せいし）または等速（とうそく）直線（ちょくせん）運動（うんどう）を続（つづ）けるという法則（ほうそく）。

• 遠心（えんしん）力（りょく）Lực ly tâm

  Lực quán tính xuất hiện trong hệ quy chiếu quay hướng ra xa tâm quay.

  回転（かいてん）座標（ざひょう）系（けい）において、回転（かいてん）の中心（ちゅうしん）から遠（とお）ざかる向（む）きに働（はたら）く慣性（かんせい）力（りょく）。

• 静止（せいし）座標（ざひょう）系（けい）Hệ quy chiếu đứng yên

  Hệ quy chiếu không có gia tốc, nơi các định luật Newton áp dụng trực tiếp.

  加速（かそく）度（ど）を持（も）たず、ニュートンの運動（うんどう）法則（ほうそく）がそのまま成立（せいりつ）する座標（ざひょう）系（けい）。

Cách làmしくみ

1. 01
   1. 座標（ざひょう）系（けい）の区分（くぶん）

   1. Phân biệt hệ quy chiếu

   Trong hệ quy chiếu đứng yên chỉ có lực thật; trong hệ quy chiếu gia tốc xuất hiện thêm lực quán tính.

   静止（せいし）座標（ざひょう）系（けい）では実在（じつざい）力（りょく）のみを考（かんが）えますが、加速（かそく）度（ど）系（けい）では慣性（かんせい）力（りょく）を考慮（こうりょ）します。

2. 02
   2. 遠心（えんしん）力（りょく）の導出（どうしゅつ）

   2. Xác định lực ly tâm

   Trong hệ quay với vận tốc góc $\omega$, lực ly tâm có độ lớn $F = m r \omega^2 = m \frac{v^2}{r}$ và hướng ra ngoài.

   角（かく）速度（そくど） $\omega$ の回転（かいてん）系（けい）では、遠心（えんしん）力（りょく）は大（おお）きさ $F = m r \omega^2 = m \frac{v^2}{r}$ で外向（そとむ）きに働（はたら）きます。

3. 03
   3. 回転（かいてん）系（けい）でのつり合（あ）い

   3. Thiết lập cân bằng trong hệ quay

   Xét cân bằng giữa trọng lực $Mg$ và lực ly tâm $F$, ta có $\tan \theta = \frac{F}{Mg} = \frac{v^2}{rg}$.

   重力（じゅうりょく） $Mg$ と遠心（えんしん）力（りょく） $F$ のつり合（あ）いより、傾き角（かたむきかく）は $\tan \theta = \frac{F}{Mg} = \frac{v^2}{rg}$ となります。

Công thức公式

Ví dụ例題